fraunhofer diffraction группа биография
Fraunhofer Diffraction
Видео исполнителя Fraunhofer Diffraction
Источник: YouTube.comРекомендуемые треки
Новости от ZaycevNews
Рекомендуем послушать
Стали известны претенденты на «Грэмми» в 2022 году
22 октября открылся первый тур голосования на 64-й ежегодной церемонии вручения премии «Грэмми». В неожиданных номинациях на премию претендуют Lil Nas X, Halsey, Майли Сайрус и другие артисты.
Не все прогнозы The Billboard оправдались. Некоторые альбомы не будут представлены в ожидаемых жанровых категориях.
Так, альбом «Star-crossed» Кейси Масгрейвс переведен из категории «Лучший альбом в стиле кантри» в категорию «Лучший альбом поп-вокала», а «Inside (The Songs)» Бо Бернхэма оказался в категории «Лучший саундтрек для визуальных медиа», а не в категории «Лучший комедийный альбом», как предполагалось.
Часто из-за того, что артисты смешивают жанры, альбомы оказываются на границе между номинациями. Вот еще несколько «пограничных» альбомов:
1. Альбом «Montero» Lil Nas X и «Planet Her» Doja Cat претендуют на номинацию «Лучший альбом поп-вокала», а не «Лучший рэп-альбом».
2. Imagine Dragons с альбомом «Mercury Act 1» и Twenty One Pilots с «Scaled and Icy» претендуют на лучший вокальный поп-альбом, тогда как Machine Gun Kelly «Tickets to My Downfall», Майли Сайрус «Plastic Hearts», Джон Майер «Sob Rock» и Пол Маккартни «McCartney III» борются за лучший рок-альбом.
3. Альбом Halsey «If I Can’t Have Love, I Want Power» претендует на звание лучшего альбома альтернативной музыки.
4. Рождественский альбом Underwood «My Gift» претендует на победу в номинации «Лучший традиционный вокальный поп-альбом», а не на звание «Лучшего альбома современной христианской музыки» или «Лучшего альбом в стиле госпел».
5. Bad Bunny «El Ultimo Tour del Mundo» и Anuel AA & Ozuna «Los Dioses» входят в новую категорию «Лучший музыкальный альбом в стиле урбана».
8. Альбом Wizkid «Made in Lagos» претендует на победу в недавно переименованной категории «Лучший глобальный музыкальный альбом».
Онлайн-голосование за номинантов завершится 5 ноября. А окончательный список определится 23 ноября. Церемония вручения «Грэмми» состоится 31 января 2022 года.
© ООО «ЗАЙЦЕВ.НЕТ», 2004-2021
Средство массовой коммуникации «ZAYCEV.NET».
Выходные данные
125315, г. Москва, ул. Лизы Чайкиной 6
+7 (985) 211-85-11 По общим вопросам:
admin@zaycev.net По вопросам взаимодействия с Правообладателями
e-mail: legal@zaycev.net подписаться на нас: 
Уравнение было названо в честь Йозефа фон Фраунгофера, хотя он фактически не участвовал в разработке теории.
СОДЕРЖАНИЕ
Уравнение
Непросто вычислить смещение (амплитуду), заданное суммой вторичных вейвлетов, каждый из которых имеет свою собственную амплитуду и фазу, поскольку это включает в себя добавление множества волн различной фазы и амплитуды. Когда две волны складываются вместе, общее смещение зависит как от амплитуды, так и от фазы отдельных волн: две волны равной амплитуды, которые находятся в фазе, дают смещение, амплитуда которого вдвое превышает амплитуды отдельных волн, а две волны, которые находятся в Противоположные фазы дают нулевое смещение. Как правило, необходимо решать двумерный интеграл по комплексным переменным, и во многих случаях аналитическое решение недоступно.
Уравнение дифракции Фраунгофера является упрощенной версией формулы дифракции Кирхгофа, и его можно использовать для моделирования дифрагированного света, когда и источник света, и плоскость наблюдения (плоскость наблюдения) находятся на бесконечности относительно дифрагирующей апертуры. При достаточно удаленном от апертуры источнике света падающий на апертуру свет представляет собой плоскую волну, так что фаза света в каждой точке апертуры одинакова. Фаза вкладов отдельных вейвлетов в апертуре изменяется линейно с положением в апертуре, что делает расчет суммы вкладов во многих случаях относительно простым.
При удалении источника света от апертуры приближение Фраунгофера может использоваться для моделирования дифрагированной картины на удаленной плоскости наблюдения из апертуры ( дальнее поле ). Практически его можно применить к фокальной плоскости положительной линзы.
Дальнее поле
Например, если круглое отверстие диаметром 0,5 мм освещается лазером с длиной волны 0,6 мкм, можно использовать уравнение дифракции Фраунгофера, если расстояние просмотра превышает 1000 мм.
Фокальная плоскость положительной линзы как плоскость дальнего поля
В дальней зоне пути распространения вейвлетов от каждой точки апертуры до точки наблюдения приблизительно параллельны, а положительная линза (фокусирующая линза) фокусирует параллельные лучи по направлению к линзе в точку на фокальной плоскости (положение точки фокусировки на фокальной плоскости зависит от угла падения параллельных лучей по отношению к оптической оси). Таким образом, если положительная линза с достаточно длинным фокусным расстоянием (так что различие между ориентациями электрического поля для вейвлетов в фокусе можно не учитывать) помещается после диафрагмы, то линза практически создает дифракционную картину Фраунгофера апертуры на ее фокусе. плоскости, поскольку параллельные лучи встречаются в фокусе.
Примеры дифракции фраунгофера
В каждом из этих примеров апертура освещается плоской монохроматической волной при нормальном падении.
Дифракция на узкой прямоугольной щели
Таким образом, чем меньше апертура, тем больше угол α между дифракционными полосами. Размер центральной полосы на расстоянии z определяется выражением
Например, когда щель шириной 0,5 мм освещается светом с длиной волны 0,6 мкм и рассматривается с расстояния 1000 мм, ширина центральной полосы на дифракционной картине составляет 2,4 мм.
Полосы простираются до бесконечности в направлении y, поскольку щель и освещение также простираются до бесконечности.
Полуколичественный анализ дифракции на одной щели
Угол, образуемый первыми минимумами по обе стороны от центра, будет таким, как указано выше:
Нет такого простого аргумента, который позволил бы нам найти максимумы дифракционной картины.
Однощелевая дифракция по принципу Гюйгенса
Мы можем разработать выражение для дальнего поля непрерывного массива точечных источников с одинаковой амплитудой и одинаковой фазой. Пусть массив длины a параллелен оси y с центром в начале координат, как показано на рисунке справа. Тогда дифференциальное поле :
E знак равно 2 А ′ β грех θ грех ( β а 2 грех θ ) <\ displaystyle E = <\ frac <2A ^ <'>> <\ beta \ sin \ theta>> \ sin \ left ( <\ frac <\ beta a><2>> \ sin \ theta \ right)> 
Дифракция на прямоугольной апертуре
Форма дифракционной картины, заданной прямоугольной апертурой, показана на рисунке справа (или выше, в формате планшета). Это центральный полупрямоугольный пик с рядом горизонтальных и вертикальных полос. Размеры центральной полосы связаны с размерами щели тем же соотношением, что и для одиночной щели, так что больший размер дифрагированного изображения соответствует меньшему размеру щели. Расстояние между полосами также обратно пропорционально размеру щели.
Если освещающий луч не освещает всю вертикальную длину щели, расстояние между вертикальными полосами определяется размерами освещающего луча. Внимательное рассмотрение дифракционной картины с двумя щелями ниже показывает, что есть очень тонкие горизонтальные дифракционные полосы над и под основным пятном, а также более очевидные горизонтальные полосы.
Дифракция на круглом отверстии
Диск Эйри может быть важным параметром, ограничивающим способность системы визуализации распознавать близко расположенные объекты.
Дифракция на апертуре с гауссовым профилем.
Выходной профиль одномодового лазерного луча может иметь гауссов профиль интенсивности, и уравнение дифракции может использоваться, чтобы показать, что он сохраняет этот профиль, как бы далеко он ни распространялся от источника.
Дифракция на двойной щели
Угловой интервал полос определяется выражением
Расстояние между полосами на расстоянии z от щелей определяется выражением
Полосы на изображении были получены с использованием желтого света натриевого света (длина волны = 589 нм) со щелями, разделенными на 0,25 мм, и проецировались непосредственно на плоскость изображения цифровой камеры.
Двухщелевые интерференционные полосы можно наблюдать, вырезая две прорези в куске карты, освещая их лазерной указкой и наблюдая дифрагированный свет на расстоянии 1 м. Если расстояние между щелями составляет 0,5 мм, а длина волны лазера составляет 600 нм, то расстояние между полосами, просматриваемыми с расстояния 1 м, будет 1,2 мм.
Полуколичественное объяснение двухщелевых полос
Разница в фазе между двумя волнами определяется разницей в расстоянии, пройденном двумя волнами.
Максимумы интерференционных полос возникают при углах
Дифракция на решетке
Решетка определяется у Борна и Вольфа как «любое устройство, которое накладывает на падающую волну периодическое изменение амплитуды или фазы, либо того и другого».
Решетка, элементы которой разделены символом S, рассеивает нормально падающий луч света на набор лучей под углами θ n, определяемыми как:
\ sin \ theta _
Детальная структура повторяющегося рисунка определяет форму отдельных дифрагированных лучей, а также их относительную интенсивность, в то время как расстояние между решетками всегда определяет углы дифрагированных лучей.
На изображении справа показан лазерный луч, дифрагированный решеткой на n = 0 и ± 1 лучей. Углы лучей первого порядка около 20 °; если мы предположим, что длина волны лазерного луча составляет 600 нм, мы можем сделать вывод, что шаг решетки составляет около 1,8 мкм.
Полуколичественное объяснение
Простая решетка состоит из ряда щелей в экране. Если свет, идущий под углом θ от каждой щели, имеет разность хода в одну длину волны по отношению к соседней щели, все эти волны складываются вместе, так что максимальная интенсивность дифрагированного света достигается, когда: